-according till demtro'der et al. [41], de storascale-heterogeniteterna som är förknippade med gjutna microstruktur (dendriter och interdendritiska regioner) kan påverka resonanserna med våglängder av den avfallsavståndsordningen. Enligt förfarandet beskrivet av Demtro'der et al. [41], elastiska koefficienter för alla prover, raffinerades på basis av de 50 egenmodellerna med de lägsta frekvenserna (markerade i grått i fig 5a-d) med ett icke-linjärt minst tillåtelse. Att ta ennärmare titt på skillnaderna mellan de experimentellt observerade resonansfrekvenserna fob och de som beräknas från de raffinerade provparametrarna FCALC vid rumstemperatur ger i genomsnitt avvikelser mellan 0,33 och 0,6 kHz, vilket dokumenterar den goda kvaliteten på förbättringarna. I fig. 5 är dessa skillnader ritade som en funktion av egenmodellerna från den lägsta till den högsta resonansfrekvensen. Demtro'der et al. [41] har visat att denna skillnad ökar med minskande provstorlek. Viktigast är att goda 

-/ -/=-

-----&--&--&--&

\\n \\n \\n \\n \\n Såsom kan ses i fig 5, den genomsnittliga scatter observerats i detta arbete inte överstiger detta värde \\n \\n \\n \\nDilatometry (DIL):.. Hög \\nprecision dilatometri användes för att övervaka beroendet av koefficienten för temperaturen Termisk expansion ATH. Den termiskt inducerad töjning eth, dvs den relativa förändringen av provlängd DL \\n L0 (L0: provlängd vid 293 K) med temperaturen, mättes mellan 100 och 1573 K under användning av en induktiv gauge dilatometer av typ DIL402c från Netzsch såsom beskrivits i [ 41]. Såsom kan ses i Fig. 4B (prov fastspänt i mellan två keramiska stavar, termoelementnära men ännu inte kopplad), de prover som används för mätning av termisk expansion hade samma geometri och \\n \\n \\n \\n \\ncrystallographic orientering Som de som tas för bedömningen av de elastiska styvheterna, se tabell 3. Dilatometern kalibrerades med standardprover av samma längder gjorda av korund. Alla experiment utfördes i He \\ Natmosphere vid uppvärmningsgraden på 2 k \\ Nmin. Koefficienterna för linjär termisk expansion ATH ¼ oeth \\ inte bestämdes som de första derivaten av motsvarande stamtemperaturkurvor. För detta ändamål 40 (stam, temperatur) datapar inom ett intervall på ± 1,5 K runt varje temperatur Ti ades approximeras av en andra \\ Norder polynomet från vilken athðTiÞ beräknades. \\ N \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\nThermodynamic beräkningar: I en flerkomponentlegering, fas stabiliteter beror på legeringskemi, temperatur och tryck [43-45]. Idag kan Calphad-metoden (Calphad \\ N \\ N \\ NShort for: beräkning av fasdiagram) som ursprungligen utvecklats av Kaufmann och Bernstein [45] användas för att beräkna fasekvivalik i multikomponentlegeringar [46, 47]. I detnuvarande arbetet användes termokalc (ett tillstånd \\ Nof \\ Nthe \\ Nart Calphad implementering) i kombination med databasen TCNI8, version 2019b [35]) för att beräkna termodynamiska jämvikt med fokus på C \\n \\n Solvus temperaturer och kemikalien kompositioner av C \\n och c \\n faser. Dessutom beräknades flytande och \\n solidus temperaturer såväl som C \\ NVolume frac \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\ns som en funktion av temperaturen för alla fyra legeringar. Dessa beräkningar är baserade på en homogen kemisk fördelning av legeringselement i vår SX. I verkligheten finns en dendritisk stelning med dendritiska (D) och interdendritiska (ID) -regioner som innehåller olika kemiska kompositioner. Såsom har visats i [36] redovisas skillnaderna i genomsnittliga kemiska kompositioner mellan D och ID-regioner genom en justering av volymfraktioner, C \\ Nchannels och C \\ Ncuboids i \\ N båda regionerna hade samma sammansättning . Därför gjordes ingen ansträngning att skilja mellan D och ID-regioner, så långt som de kemiska sammansättningarna hos de två faserna i fråga \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n.